Kemi

2D COSY experiment


2D COSY experiment

  • Forum
  • hjälp
  • Produktinformation
  • Kontakt
  • om oss
  • Besök engelska webbplats
  • kemi
  • biokemi
  • fysik
  • matematik
  • apotek
  • Forskning och tillämpning
  • Ordbok
  • Funktioner
  • kemi
    • Allmän kemi
    • Oorganisk kemi
    • Organisk kemi
    • Fysisk kemi
    • Analytisk kemi
    • teknisk kemi
    • Makromolekylär kemi
    • Teoretisk kemi
    • Kemisk information
    • Kemoinformatik
    • toxikologi
  • Fysisk kemi
    • termodynamik
    • kinetik
    • Elektrokemi
    • Kvantmekanik
    • Spektroskopi
    • Sensorer
  • Spektroskopi
  • 2D COSY experiment

2D COSY experiment

Figur 1

<Seite 1 von 1>

<Seite 1 von 1>

Innehållsförteckning

  • 2D COSY experiment

45 min.

Förberedelse och granskning

  • Grunderna som krävs
  • Ytterligare läroenheter

Om läroenheten

Författare

  • Dr. Martin Kowall
  • Prof. Dr. Dieter Ziessow
  • Benedikt Böhm

Bokrekommendationer

  • E-post
  • PDFKöp detta kapitel som PDF
    "Betalningsmetod: ClickandBuy"
  • Upp
  • Feedback Feedback
  • Copyright © 1999-2016 Wiley Information Services GmbH. Alla rättigheter förbehållna.
  • avtryck
  • Betingelser

För att ändra teckenstorleken, använd funktionen i din webbläsare. Tangentbordsgenvägarna är som följer:

[Ctrl] - [+] Öka teckensnitt
[Ctrl] - [-] Minska teckenstorleken
[Ctrl] - [0] Återställ teckenstorlek

Grundläggande läroplan övre nivå II: biologi, kemi, fysik, historia, politik

Expertis - på uppdrag av konferensen för utbildnings- och kulturministrarna -

redigerad av Prof. Dr. Heinz-Elmar Tenorth

Enligt "kärnplanen övre nivån. Matematik - Tyska - Engelska & quot Den andra volymen om ämnena biologi, kemi, fysik, historia och politik har nu publicerats. Kultusministerkonferenz beställde de experter som boken bygger på vintern 2001 och kunde vinna välkända specialistdidaktiska experter. Redaktör är återigen Prof. Dr. Tenorth (Humboldt University Berlin).

"De sakkunskaper som presenteras här om grundläggande läroplaner för den övre nivån hör hemma inom ramen för kvalitetssäkring och kvalitetsutveckling i utbildningssystemet, vilket är det centrala ämnet för arbetet i utbildningsministerkonferensen" enligt dess ordförande, Statsminister Doris Ahnen.

Expertrapporterna frågar om vilka mål som ställs upp i undervisningen i respektive ämne, om dessa mål faktiskt uppnås, var skälen till att förväntningarna inte lever upp till och vilka åtgärder som kan behöva vidtas för att nå bättre resultat. Boken ger därmed ett viktigt bidrag till den aktuella debatten om vad gymnasieutbildade måste lära sig och bemästra i en tid av snabba förändringar för att kunna möta efterskolans krav. Det betyder att expertisen är nära relaterad till de utbildningsstandarder som utbildnings- och kulturministerkonferensen redan har antagit för mellanstadiet i ämnena tyska, matematik och det första främmande språket.

Sist men inte minst dokumenterar volymen också vetenskapens och politikens gemensamma arbete. & quotDet här är en form av samarbete som är nödvändig för att hjälpa till att uppnå det gemensamma målet: att öka kvaliteten på utbildningsarbetet i Tyskland & quot, erkänner ordföranden för utbildningsministerkonferensen samarbetet i sitt förord.


Din webbläsare är inte aktiverad för JavaScript. Makromolekylär kemi & # 8212 Lärobok. Din begäran om att skicka denna artikel har slutförts.

Recensioner Användarbidragna recensioner Coaie en recension och dela dina tankar med andra läsare.

Fältet E-postmeddelande är obligatoriskt. Hitta en kopia online Länkar till detta objekt Innehållsförteckning.

: J.M.G. Cowie: Böcker

WorldCat är världens & # 8217:s största bibliotekskatalog, som hjälper dig att hitta biblioteksmaterial online. Sekretesspolicy Villkor och villkor. Tillåt det här favoritbiblioteket att ses av andra Håll det här favoritbiblioteket privat. Tyska Visa alla utgåvor och format Betyg: Hem Om Hjälp Sök.

J.M.G. Cowie (författare till Polymers)

John M G Cowie. John M G Cowie Hitta mer information om: Citationer är baserade på referensstandarder. Vänligen ange mottagarens e-postadress igen. John M G Cowie Synthetischen Skapa listor, bibliografier och recensioner: Du kanske redan har begärt denna artikel.

Du har redan nyligen betygsatt denna artikel. Din lista har nått det maximala antalet objekt. Ditt betyg har registrerats.

Kemi, fysik & # 8220. Internetresurs Dokumenttyp: Sök WorldCat Hitta objekt i bibliotek nära dig. Liknande artiklar Relaterade ämnen: Vissa funktioner i WorldCat kommer inte att vara tillgängliga. De specifika kraven eller preferenserna för din recenserande utgivare, klasslärare, institution eller organisation bör tillämpas.

Vänligen fyll i ditt namn. Den angivna e-postadressen är inte i ett giltigt format.

Hitta bibliotek som innehåller det här objektet Skriv en recension Betygsätt detta objekt: Formateringsregler kan dock variera kraftigt mellan applikationer och intresseområden eller studier.


Lätt eter som ett fast ämne

Med undantag som Benjamin Franklin och Leonhard Euler föredrogs korpuskelteorin av de flesta av dåtidens fysiker på grund av Newtons stora auktoritet. Detta bekräftades framför allt av James Bradleys upptäckt (1728) av ljusets aberration, som särskilt lätt kunde kopplas till partiklarnas natur.

Det var inte förrän 1800 till 1804 som Thomas Young kunde hjälpa vågteorin att få sitt genombrott. Young var den första som visade att vågteorin om ljus kunde förklara några fenomen som inte gick att förena med Newtons korpuskelteori. Till exempel förklarade han & # 160B. den newtonska ringar igenom interferensprincipen och var den första som genomförde dubbelslitsexperimentet, vars resultat tydligt talade för ljusets vågnatur och därmed för existensen av eter. Young kunde inte heller förena effekten av polarisering med vågmodellen. 1817 löste han även detta problem genom att anta att ljusvågor beter sig som tvärgående vågor - detta var ovanligt eftersom man i analogi med ljud hade föreställt sig ljusvågor som longitudinella vågor. & # 916 & # 93

Till slut var det Augustin Jean Fresnel som gav en utarbetad teori om optiska fenomen baserad på ljuseter, som fortfarande gäller idag. Från 1816 till 1819 härledde han det från egenskaperna hos etern, efter mekanikens exempel. Enligt hans teori beter sig etern mot tvärgående vågor som ett elastiskt fast ämne. Det betyder att i det tomma utrymmet är etern i vila och ljuset sprider sig i alla riktningar med samma hastighet. & # 917 & # 93

Teorierna om den elastiska etern (i olika former) blev u. & # 160a. Fortsättning av Claude Louis Marie Henri Navier (1827), Augustin Louis Cauchy (1828), Siméon Denis Poisson (1828), James MacCulagh (1837), Franz Ernst Neumann (1837), George Green (1838). Å ena sidan var dessa modeller mycket hjälpsamma och användbara i utvecklingen av teorin om fasta ämnen, å andra sidan fanns det också många delvis (ur dagens perspektiv) fantastiska hypoteser om den mekaniska eterkonstitutionen.

Till exempel baserades MacCulaghs etermodell från 1839 på mekaniska rotationer mot det absoluta rymden i ett elastiskt fast ämne och resulterade i rörelseekvationer som till sin form exakt motsvarar Maxwells ekvationer, som fortfarande var okända vid den tiden. & # 918 & # 93 Trots denna häpnadsväckande korrespondens, var modellen tvungen att kasseras på grund av olika motsägelser i förklaringen av optiska fenomen. Det var inte förrän 40 & # 160 år senare som George Francis FitzGerald påpekade att MacCullogh, med sina ekvationer presenterade 1839, förutsåg de Maxwell-ekvationer som publicerades 1864 i en viss mening. & # 919 & # 93


Sammanhållning i klassisk optik

I klassisk optik är koherens direkt relaterad till ljusets förmåga att störa. Kontrasten för interferensmönstret V Synlighet) är ett mått på ljusets koherens. Särskilt inom optiken spelar de två specialfallen av rumslig och tidsmässig koherens en stor roll.

Koherens och kontrast för ett interferogram

Inom optik betyder koherens förmågan att störa ett specifikt experiment och är associerad med kontrasten $ V $ för interferensmönstret, som kan vara maximalt 1 (helt koherent ljus) och minimum 0 (helt osammanhängande ljus). Interferensmönstret för två ljuskällor beror på deras komplexa ömsesidiga koherensfunktion $ Gamma = left langle E_1 E ^ * _ 2 right rangle $ eller den komplexa ömsesidiga graden av koherens $ gamma = frac < Gamma> < sqrt> $, eller kontrasten $ V = frac <2I_1I_2> vänster | gamma höger | $

För tvåstråleinterferens av en våg $ E_1 = E ( vec_1, t_1) $ med deras rumsligt och tidsmässigt förskjutna kopia $ E_2 = E ( vec_2, t_2) $ resulterar i den välkända tvåstråleinterferensformeln $ I = I_0 vänster (1 + V cos ( Delta Phi) höger) $

Tidsmässig koherens

Ljus uppstår från diskontinuerliga emissionshandlingar som skickar ut fotonvågståg. Dessa vågtåg är vart och ett kopplat till ett regelbundet oscillerande fält som slumpmässigt ändrar sin fas. "Detta intervall, där ljusvågen representerar en sinusformad oscillation, är ett mått på dess tidsmässiga koherens." & # 912 & # 93 Koherenstiden definieras alltså av medeltidsintervallet i vilket ljusvågen svänger på ett förutsägbart sätt. En högre koherenstid motsvarar en högre tidsmässig koherens hos en ljusemitterande källa.

Tidsmässig koherens är nödvändig om vågen ska vara koherent med en tidsförskjuten kopia av sig själv. Detta är till exempel fallet när i en Michelson-interferometer väglängderna i objektet och referensarmarna har olika längd. Tiden efter vilken de relativa värdena för fas och/eller amplitud har förändrats signifikant (så att korrelationen minskar i avgörande utsträckning) definieras som koherenstiden $ tau_c $. Vid $ Delta t = 0 $ är koherensen fortfarande perfekt, men den har minskat markant efter tiden $ Delta t = tau_c $. Koherenslängden $ l_c $ definieras som det avstånd som vågen färdas inom koherenstiden.

Wiener-Chinchins teorem

När det gäller en ljuskälla bestäms den tidsmässiga koherensen av ljusets spektrala sammansättning. Ljus från en monokromatisk ljuskälla är helt koherent i tiden. Ljus som är sammansatt av olika våglängder (t.ex. på grund av Doppler-breddning) är - beroende på typ av sammansättning - delvis koherent eller osammanhängande. Detta samband beskrivs av Wiener-Chintschin-satsen, som säger att graden av koherens (som en autokorrelationsfunktion av fältstyrkan) motsvarar den normaliserade Fourier-transformationen av ljusspektrumet. Ljusets koherenslängd definieras som den punkt där koherensgraden har sjunkit till $ 1 / e $.

Sambandet mellan ljuskällans spektrum och den tidsmässiga koherensen kan illustreras med hjälp av Michelson-interferometern som exempel. När referensspegeln lutar är skillnaden i väglängd mellan de två strålarna linjärt beroende av lutningsriktningen. Om väglängdsskillnaden motsvarar en hel multipel av våglängden, interfererar strålarna konstruktivt och interferensmönstret har ett maximum. Med monokromatiskt ljus syns ett randigt mönster på skärmen.

Om ljuset har olika våglängder förskjuts de individuella randmönstren till varandra. Ju längre våglängd, desto bredare ränder. När randmönstren överlagras på en observationsskärm tar ränderna ut varandra eller förstärker varandra (partiell koherens) på vissa ställen. Kontrastens återkomst kan inte förklaras i bilden av de ändligt långa vågstågen.

Om man beräknar koherensfunktionen enligt Wiener-Chintschins sats för fallet med en laser med ett Gaussiskt spektrum (bandbredd FWHM = $ Delta lambda $, tyngdpunktsvåglängd $ lambda $), får man en Gaussisk koherensfunktion med koherenslängd $ l_c = frac < lambda ^ 2> < Delta lambda> $.

Av Fourier-transformationen följer direkt att - beroende på formen på spektrumet (till exempel inte i ovanstående fall av Gauss-spektrumet, utan till exempel för ett slag där autokorrelationsfunktionen är periodisk) - det återigen finns en hög nivå koherens för väglängdsskillnader större än $ l_c $ kan uppnås. Denna egenskap hos koherens kan inte förklaras i den grafiska illustrationen av de ändligt långa vågtågen (se nedan).

Tydlig förklaring av den tidsmässiga koherensen genom finita vågtåg

"Naturligt" ljus skapas när en elektron i en atom ändras från ett exciterat till ett mindre exciterat tillstånd. När det exciterade tillståndet avklingar oscillerar elektronen under en viss tid i den semiklassiska föreställningen. Under denna tid (= & # 160 livstid) kommer den att avge en foton (dämpad oscillation). Typiska livstider för sådana atomära processer är $ tau = 10 , mathrm $ (= & # 160 koherenstid). Detta leder till vågpaket med längden $ l_c = c tau ca 3 , mathrm $ (= & # 160 koherenslängd) med en frekvensosäkerhet $ Delta f = frac <1> < tau> $ på ca 100 & # 160MHz.

Det resulterande ljuset består additivt av vågpaket som emitterades av många olika atomer och skiljer sig i fas och frekvens. Eftersom atomerna för det mesta är i termisk rörelse visar ljuset som emitteras av sådana atomer Doppler-breddning, med stark ömsesidig interaktion (t.ex. kollisioner) av atomerna också tryckbreddande. Båda effekterna förkortar koherenstiden eller längden av det emitterade ljuset avsevärt.

Den finita vågtågsmodellen kan inte förklara alla aspekter av tidsmässig koherens! Den används därför endast som hjälpmedel i mycket enkla fall.

Rumslig koherens

Om vågen ska störa en spatialt förskjuten kopia av sig själv är rumslig koherens nödvändig. Så är till exempel fallet i Youngs dubbelslitsexperiment: Här plockas två punkter ut från den infallande vågen genom de två slitsarna och bringas i interferens. Omfattningen av området för rumslig koherens beskriver hur långt dessa två punkter kan vara ifrån varandra.

Van-Cittert-Zernikes sats

I fallet med en utökad ljuskälla med en statistisk fasfördelning, dvs & # 160h. Gäller LED, glödlampa och gasurladdningslampa men inte laser, den rumsliga koherensen bestäms av ljuskällans storlek och form. Det handlar mer om vinkelutbredningen än den faktiska utsträckningen, så att den rumsliga koherensen ökar med ökande avstånd. En punktljuskälla har fullständig rumslig koherens även på kort avstånd. Detta förhållande beskrivs av Van-Cittert-Zernikes sats - efter Pieter Hendrik van Cittert (1889–?) och Frits Zernike - som säger att den komplexa graden av koherens för den normaliserade Fouriertransformen motsvarar ljuskällans intensitetsfördelning ( förhållanden: små dimensioner av ljuskällan och observationsområdet, tillräckligt observationsavstånd). För en cirkulär ljuskälla sjunker den rumsliga koherensen snabbt och når sitt minimum vid $ 1,22 lambda z / 2 rho $ beroende på avståndet $ z $ från observationsskärmen från ljuskällan. Därefter tappas inte koherensen utan kommer tillbaka för större avstånd (i mycket svag form).

Förhållandet mellan utvidgningen av ljuskällan och rumslig koherens kan illustreras med hjälp av exemplet på dubbelslitsinterferensexperimentet. Ett interferensmönster uppstår på observationsskärmen beroende på skillnaden i transittid mellan de två strålarna. En tillräckligt hög tidsmässig koherens hos ljusstrålarna är nödvändig för detta. För punkten på observationsskärmen som ligger mellan de två kolumnerna har ljusstrålarna ingen transittidsskillnad. Här har interferensmönstret nollmaximum. I fallet med en utökad ljuskälla förskjuts punkten med en transittidsskillnad lika med noll något för varje punkt i ljuskällan. De individuella interferensmönstren suddar ut varandra beroende på storleken på ljuskällan.

Generering av koherent ljus

Koherens är inte en egenskap hos en ljuskälla, utan hos ljusstrålarna, eftersom ljusets förmåga att störa kan förändras när det utbreder sig.

Om du skickar rumsligt icke-koherent ljus genom ett mycket smalt gap, beter sig ljuset bakom det som om gapet vore en punktljuskälla (i en dimension) som avger elementära vågor (se Huygens princip). I fallet med ett enkelt gap är storleken på det rumsliga koherensområdet indirekt proportionell mot storleken på gapet (van-Cittert-Zernikes sats, Verdets koherensvillkor). När avståndet från ljuskällan ökar, minskar ljuskällans vinkelutbredning och därmed ökar den rumsliga koherensen.

Ljusets tidsmässiga koherens kan ökas genom att använda ett våglängdsfilter som begränsar ljuskällans spektrum.

Valet av ljuskälla är därför avgörande för koherensen. Lysrör, glödlampor och gasurladdningslampor är spatialt utsträckta ljuskällor (spatialt inkoherenta) som producerar vitt ljus med en stor mängd olika frekvenser (temporärt inkoherent). Med pinhole membran och våglängdsfilter kan rumsligt och temporalt koherent ljus genereras, men den kvarvarande intensiteten av ljuset reduceras kraftigt, så att denna metod inte är särskilt praktisk.

Laserljus, å andra sidan, anses vara det enklast genererade monokromatiska ljuset och har den största koherenslängden (upp till flera kilometer). Till exempel kan en helium-neonlaser producera ljus med koherenslängder på över 1 & # 160 km. Alla lasrar är dock inte monokromatiska (t.ex. & # 160B. Titanium-safir laser Δλ & # 160≈ & # 1602 & # 160nm - 70 & # 160nm). Lysdioder är mindre monokromatiska (Δλ & # 160≈ & # 16030 & # 160nm) och har därför kortare koherenstider än de flesta monokromatiska lasrar. Eftersom en laser har samma fas över hela sin bländare har laserljus också en mycket hög rumslig koherens.

Mätning av koherens

Tidsmässig koherens

Koherenstiden eller koherenslängden för en ljusvåg kan bestämmas genom att dela upp den i två delstrålar och kombinera dem igen senare - till exempel i en Michelson-interferometer eller Mach-Zehnder-interferometer. Man ser störningsfenomen i ett sådant arrangemang endast när tidsskillnaden eller vägskillnaden mellan partialvågorna förblir mindre än koherenstiden eller koherenslängden för de vågtåg som emitteras av atomerna.

Tidskoherensen kan också bestämmas från mätningen av spektrumet med hjälp av Fourier-transformation. Omvänt kan spektrumet för en ljuskälla också bestämmas genom att mäta interferenskontrasten i en Michelson-interferometer medan väglängdsskillnaden varieras (FTIR-spektrometer).

Rumslig koherens

I likhet med fallet med tidsmässig koherens kan rumslig koherens bestämmas genom att mäta kontrasten för ett interferensmönster om en interferometer används som är känslig för rumslig koherens (relativt till dubbelslitsstrukturen). I stjärninterferometri bestäms stjärnornas vinkelutbredning genom att mäta kontrasten med hjälp av rumslig koherens.


Experiment på mekanik (19)

Möbius-remsa & # 8211 otroliga knep

En Möbiusremsa skapas när en smal pappersremsa vrids en gång och sedan limmas ihop. Detta gör att en serie otroliga experiment kan utföras, vars resultat kommer att förvåna alla (mer & # 160 & hellip)


Studenter från Physics and Chemistry AG besöker Experimenta i Heilbronn

Den 4 maj var 20 studenter från FbbS AGs fysik och kemi (främjande av särskilt skickliga studenter inom naturvetenskapsområdet) på en exkursion till Experimenta i Heilbronn med sina lärare, Mr. Müller och Mr. Lehmann.

Resan med tåg fungerade utan problem, så att gruppen kom punktligt till centralstationen i Heilbronn efter nästan två timmars resa.

I den första delen av utflykten stod självständig utforskning av museiområdet på programmet. Här kunde du genomföra intressanta experiment och få fantastiska insikter på många stationer inom områdena energi och miljö, teknik och innovation, miljö och människor. Eleverna gillade särskilt en & # 8222 tennisbollskastmaskin & # 8220, där man kunde ställa in kasthastighet och vinkel. Syftet var att få en tennisboll kastad genom öppningar av olika storlekar. Men också de många interaktiva uppgifterna gav eleverna stor glädje och eleverna fick testa och fördjupa sina kunskaper från lektioner och arbetsgrupperna på stationerna. De två timmarna gick nästan i ett nafs och det roliga försummades inte heller.

Efter en kort paus fortsatte workshopen "Att bygga ett solfordon" kl. 14 i Wilhelm Maybach-laboratoriet under ledning av herr Thomé.

Efter en kort teoretisk fas kring ämnena & # 8222 energiomvandling & # 8220, & # 8222 elektrisk energi & # 8220 och & # 8222 funktion av en solcell & # 8220, krävdes manuella färdigheter och tekniska färdigheter. Efter nästan tre timmar kunde alla deltagare se fram emot en fungerande solbil som de kunde ta med sig hem.

Efter en händelserik studiegång var alla överens: Det var verkligen värt det. Utflykten avslutades 19.20 på centralstationen i Eislingen och alla gick hem nöjda.


1:a årskurser

Vinterterminens kurser

Kurstitel universitet Typ SWS Undersökning Arbetsbelastning CP
Introduktion till makromolekylär kemi NS V, & uuml 40+20 skriftligt prov 150 5
Avancerad makromolekylär kemi NS V, S 40+20 skriftligt prov 150 5
Laboratorium för polymersyntes och karakterisering NS S, P 1+3 skriftligt prov 150 5
Polymerkarakterisering HU V, & Uuml, S, P 2+1+1+45 skriftligt prov 300 10
Introduktion till polymerteori HU V, & uuml 2+1 skriftligt prov 150 5

Sommarterminens kurser

Kurstitel universitet Typ SWS Undersökning Arbetsbelastning CP
Polymerisationsteknik TU V, & Uuml, P 4+1+45 skriftligt prov 270 9
Polymerbearbetning och ytvetenskap av polymerer TU V, & Uuml, P 3+1+1 skriftligt prov 180 6
Funktionella polymerer och kolloider UPP V, & Uuml, P 3+1 skriftligt prov 150 5
Fysisk och teknisk tillämpning av polymerer UPP P, S 3+2 praktiskt prov 150 5
Kolloider och biopolymerer UPP V, S, P 1+1+3 praktiskt prov 150 5
Ordlista

FU - Free University of Berlin, HU - Humboldt University of Berlin, TU - Technical University of Berlin, UP - University of Potsdam
V - Föreläsning, & Uuml - Handledning, P - Practicum / Lab, S - Seminarium
SS eller SoSe - sommartermin, WS eller WiSe - vintertermin, SWS - timmar per vecka i termin, CP - meritpoäng


Arbetsblad fysik

Digital fysik arbetsblad för skolan Det finns lösningsblad (L) för varje arbetsblad (A).

Fysikbladen kan användas i undervisningen på Realschule (mellanstadiet), gymnasiet, grundskolan (mellanstadiet). Lösningsblad kompletterar varje arbetsblad. Eleverna kan omarbeta materialet med läromedlet.

mekanik: Massa, densitet, kraft, kraftomvandlare, fysiskt arbete, kraft, energi
kinematik: enhetlig, accelererad rörelse, reaktionssträcka, bromssträcka, stoppsträcka
Ellärlingsutbildning (e-lärlingsutbildning): Laddning, ström, spänning, seriekoppling, parallellkoppling, magnetism, magnetfält för strömförande ledare, spole, ringklocka, elmotor
Optik: Ljus, skugga, reflektion, brytning
Termisk teori: Temperatur, Celsius, Kelvin, mängd värme, specifik värme, smältvärme, förångningsvärme, blandtemperatur.


Fysik och kemi

Fysik och kemi ligger till grund för allt. Utan fysiska processer och kemiska processer skulle vår jord inte existera, inte naturen eller människorna. Strängt taget är fysik och kemi "bara" naturvetenskaperna som undersöker alla dessa processer och ämnen. I vardagen benämns dock själva processerna och ämnena ofta som fysik och kemi.

Termen "kemisk" ses ibland idag som motsatsen till "naturlig". Man ska dock inte glömma att allting i slutändan består av kemi, av kemiska föreningar som hålls samman eller förflyttas av fysiken på ett eller annat sätt. Allt detta följer vissa lagar, så vi kan beräkna mycket. Våra onlineräknare för fysik och kemi hjälper dig med detta.

Fysikräknaren erbjuder beräkningar för klassisk fysik, såsom kastbanan, kastavståndet och kasthöjden för en boll, med vertikalt och krokigt kast.

Med våra distans-tid-hastighet-kalkylatorer kan du räkna ut till exempel restid, trafikstockningstid och medelhastighet. Även ofta underskattat: reaktionssträcka, bromssträcka och stoppsträcka vid körning, samt omkörningssträcka, och hur långt vägen måste vara fri för att du ska kunna köra om på ett säkert sätt, samt kollisionshastigheten vid en olycka .

Med våra avstånds-avståndsräknare kan du beräkna avstånd i naturen med hjälp av syn eller hörsel: Till exempel baserat på varaktigheten av ett föremåls fall (t.ex. från ett torn), baserat på avståndet mellan åska och åska ( under ett åskväder), eller baserat på ljud och eko - i luften eller i vattnet.

Med våra måttenhetsräknare kan du omvandla de mest varierande måttenheter till varandra - från längd och area, genom volym och temperatur, vikt och densitet, vinkel och vindkraft, kraft och energi, ända fram till datavolymer och geografiska koordinater.


Video: 2D NMR Analysis - H-H COSY NMR (December 2021).